§234. Квантовая статистика. Фазовое пространство. Функция распределения

Квантовая статистика — раздел статисти­ческой физики, исследующий системы, ко­торые состоят из огромного числа частиц, подчиняющихся законам квантовой меха­ники.

В отличие от исходных положений классической статистической физики, в ко­торой тождественные частицы различимы (частицу можно отличить от всех таких же частиц), квантовая статистика основыва­ется на принципе неразличимости тожде­ственных частиц (см. § 226). При этом оказывается, как будет показано ниже, что коллективы частиц с целым и полуце­лым спинами подчиняются разным стати­стикам.

Пусть система состоит из N частиц. Введем в рассмотрение многомерное про­странство всех координат и импульсов частиц системы. Тогда состояние системы определяется заданием 6N переменных, так как состояние каждой частицы опреде­ляется тройкой координат х, у, z и трой­кой соответствующих проекций импульса p_x, p_у, p_z. Соответственно число «взаимно перпендикулярных» координатных осей данного пространства равно 6N. Это 6N-мерное пространство называется фазо­вым пространством. Каждому микрососто­янию системы отвечает точка в бN-мерном фазовом пространстве, так как задание точ­ки фазового пространства означает зада­ние координат и импульсов всех частиц системы. Разобьем фазовое пространство на малые бN-мерные элементарные ячейки объ­емом dqdp=dq₁ dq₂...dq_3N dp₁ dp₂...dp_3N, где q — совокупность координат всех частиц, р — совокупность проекций их импульсов. Корпускулярно-волновой дуализм свойств вещества (см. § 213) и соотношение неопределенностей Гейзенберга (см. § 215) приводят к выводу, что объем элементарной ячейки (он на­зывается фазовым объемом) не может быть меньше чем h³ (h — постоянная Планка).

Вероятность dW данного состояния системы можно представить с помощью функции распределения f (q, p):

dW=f(q,p)dqdр. (234.1)

Здесь dW—вероятность того, что точка фазового пространства попадет в эле­мент фазового объема dqdp, располо­женного вблизи данной точки q, p. Иными словами, dW представляет собой вероят­ность того, что система находится в со­стоянии, в котором ее координаты и им­пульсы заключены в интервале q, q+dq и р, p+dp.

Согласно формуле (234.1), функция распределения есть не что иное, как плот­ность вероятности определенного состоя­ния системы. Поэтому она должна быть нормирована на единицу:

∫fq,p)dqdp=1,

где интегрирование производится по всему фазовому пространству.

Зная функцию распределения f(q,p),

 

 

378

можно решить основную задачу квантовой статистики — определить средние значе­ния величин, характеризующих рассмат­риваемую систему. Среднее значение лю­бой функции

<L(q,p)³∫L(q,p)f(q,p)dqdp.

(234.2)

Если иметь дело не с координатами и импульсами, а с энергией, которая кван­туется, то состояние системы характеризу­ется не непрерывной, а дискретной фун­кцией распределения.

Явное выражение функции распреде­ления в самом общем виде получил аме­риканский физик Д. Гиббс (1839—1903). Оно называется каноническим распре­делением Гиббса. В квантовой статисти­ке каноническое распределение Гиббса имеет вид

l(E_n) =Ae^-En/(kT) (234.3)

где А — постоянная, определяемая из ус­ловия нормировки к единице, n — сово­купность всех квантовых чисел, характе­ризующих данное состояние. Подчеркнем, что f(E_n) есть именно вероятность данного состояния, а не вероятность того, что система имеет определенное значение энергии E_n, так как данной энергии может соответствовать не одно, а несколько раз­личных состояний (может иметь место вы­рождение).